一、声速与气体在管道中的流动特性
声音引起的波称为“声波”。声波在介质中的传播速度称为声速。声音传播过程属绝热过程。声波是一种微弱的扰动波，通常将一切微弱扰动波的传播速度都叫声速。流体中任何处压力的微小变化都会产生压力波，该波在流体中将以所对应的声速进行传播。在管路中流体压力波可以压缩波，也可以膨胀波的方式传播。压力波传播的实质是压力和密度的微弱变化通过工作介质依次传播，其速度为：
a^2=dp/dρ或a=sqrt(dp/dρ)
在截面1—1的左边，气体突然受到一个扰动，使那里的气体压力突然升高了一个dp值，密度升高了dρ值，虽然这是一个微小增量，但这个压力扰动马上会以声速向右边传播出去，使压力p+dp，密度ρ+dρ的区域迅速向右扩张。好象1—1截面向右运动，它所到之处，气体的压力、密度都要升高dp、dρ值，这样一个传播扰动的面称为波阵面，波阵面的传播速度即声速。因声速传播很快，所以当传播介质为空气时，通常按绝热过程处理，声速的传播速度主要取决于介质的绝对温度T。
a=sqrt(dp/dρ)=sqrt(kRT)
马赫数：气流的速度 v 与声速 a 之比称为马赫数，用M表示：
M=v/a=v/sqrt(kRT)
马赫数M 是气体流动的一个重要参数，可判断声速的流动状态：
当 v＜a，M＜1时，称为亚声速流动（sub-sonik flow）；
当 v＝a，M＝1时，称为声速流动，也叫临界状态流动（ sonik flow）；
当 v＞a，M＞1时，称为超声速流动（ultra- sonik flow）。
声速是一个很重要的量，是判断流体压缩性影响的一个标准，在气体力学中，低于声速和高于声速的流动具有本质的区别，因此常以马赫数的比较来划分流体流动的类型：
M <0.5时为不可压缩流体
M >5时为超高声速流动
流体的压缩性大则扰动波传播的慢，声速就小，15℃度空气中声速为340m/s，水中的声速1449m/s。超音速战斗机的飞行马赫数一般在2.5左右，一般不超过3，苏联的米格25，最高马赫数为2.8 。
二、气体在管道中的流动特性
由流体力学知识可知，对于不可压缩流体（如液压油），其速度的变化规律符合流量连续性方程或
声音引起的波称为“声波”。声波在介质中的传播速度称为声速。声音传播过程属绝热过程。声波是一种微弱的扰动波，通常将一切微弱扰动波的传播速度都叫声速。流体中任何处压力的微小变化都会产生压力波，该波在流体中将以所对应的声速进行传播。在管路中流体压力波可以压缩波，也可以膨胀波的方式传播。压力波传播的实质是压力和密度的微弱变化通过工作介质依次传播，其速度为：
a^2=dp/dρ或a=sqrt(dp/dρ)
在截面1—1的左边，气体突然受到一个扰动，使那里的气体压力突然升高了一个dp值，密度升高了dρ值，虽然这是一个微小增量，但这个压力扰动马上会以声速向右边传播出去，使压力p+dp，密度ρ+dρ的区域迅速向右扩张。好象1—1截面向右运动，它所到之处，气体的压力、密度都要升高dp、dρ值，这样一个传播扰动的面称为波阵面，波阵面的传播速度即声速。因声速传播很快，所以当传播介质为空气时，通常按绝热过程处理，声速的传播速度主要取决于介质的绝对温度T。
a=sqrt(dp/dρ)=sqrt(kRT)
马赫数：气流的速度 v 与声速 a 之比称为马赫数，用M表示：
M=v/a=v/sqrt(kRT)
马赫数M 是气体流动的一个重要参数，可判断声速的流动状态：
当 v＜a，M＜1时，称为亚声速流动（sub-sonik flow）；
当 v＝a，M＝1时，称为声速流动，也叫临界状态流动（ sonik flow）；
当 v＞a，M＞1时，称为超声速流动（ultra- sonik flow）。
声速是一个很重要的量，是判断流体压缩性影响的一个标准，在气体力学中，低于声速和高于声速的流动具有本质的区别，因此常以马赫数的比较来划分流体流动的类型：
M <0.5时为不可压缩流体
M >5时为超高声速流动
流体的压缩性大则扰动波传播的慢，声速就小，15℃度空气中声速为340m/s，水中的声速1449m/s。超音速战斗机的飞行马赫数一般在2.5左右，一般不超过3，苏联的米格25，最高马赫数为2.8 。
二、气体在管道中的流动特性
由流体力学知识可知，对于不可压缩流体（如液压油），其速度的变化规律符合流量连续性方程或