新浪博客
9.
hrodinger）波函数的形式（见6.1.1）为：
现在t被固定，上式中的exp(-itp2/(2mh))=C是常数。因此设粒子运动的归一化的薛定谔波函数为（4）：
其中：¯p/h=k（德布罗意关系），C=exp(-itp2/(2mh))是常数，粒子运动的区间(-a,+a)相当大，大到区间(-a,+a)内粒子的动量p的期待（望）值Av(p)=< ψ|p|ψ>，与动量的平均值¯p十分地接近，即（5）：
（5）
对（4）的x求导，得（6）：
对（6）两边同乘|ψ(x)|2，得：
对上式两边积分，得（a）：
因为波函数ψ(x)的|ψ(x)|2是概率密度函数（归一化的），因此有（b）：
（b）代（a）得（7）：
接下来，根据（5），得（8）：
（待续）
现在t被固定，上式中的exp(-itp2/(2mh))=C是常数。因此设粒子运动的归一化的薛定谔波函数为（4）：
其中：¯p/h=k（德布罗意关系），C=exp(-itp2/(2mh))是常数，粒子运动的区间(-a,+a)相当大，大到区间(-a,+a)内粒子的动量p的期待（望）值Av(p)=< ψ|p|ψ>，与动量的平均值¯p十分地接近，即（5）：
（5）
对（4）的x求导，得（6）：
对（6）两边同乘|ψ(x)|2，得：
对上式两边积分，得（a）：
因为波函数ψ(x)的|ψ(x)|2是概率密度函数（归一化的），因此有（b）：
（b）代（a）得（7）：
接下来，根据（5），得（8）：
（待续）